Представим матрицу уравнений (1) в виде формальной суммы

(5)

где матрица определяется выражением (4). Матрица - диагональная; коэффициенты этой матрицы определим выражением

(6)

где

(7)

фактически имеем

(8)

Однако теперь каждое распределение электрического тока, соответствующее базисным функциям в разложениях (2), рассматривается как излучатель, соединённый с нагрузкой линией передачи, имеющей волновое сопротивление . Коэффициенты отражения нагрузок определяются выражением (7). Такими нагрузками будут, очевидно, короткозамыкатели, поскольку длина линий передачи, связывающих эти нагрузки с излучателями, должна быть равна нулю.

Распределения магнитного тока в (2) также можно рассматривать как излучатели, нагруженные на многополюсник с матрицей проводимостей . Будем считать, что излучатели и многополюсник связаны между собой линиями нулевой длины с волновыми проводимостями .

Указанные выше распределения электрического и магнитного тока в дальнейшем будут называть электрическими и магнитными парциальными излучателями или просто парциальными излучателями.

Заменим в уравнении (1) исходную матрицу матрицей бесконечной эквидистантной решетки. С учетом (5) уравнение (1) можно представить в виде

(9)

Координаты вектора в правой части (9), соответствующие излучателям, дополняющим конечную решётку до бесконечной, равны нулю.

Уравнения (1) и (9) эквивалентны, если для дополнительных излучателей в (4), (6) положить

(10)

Из (9) следует, при выполнении условий (10) токи и напряжения дополнительных излучателей равны нулю и, следовательно, эти излучатели фактически отсутствуют.

Уравнение (9) описывает возбуждение бесконечной решетки, но эта решетка нерегулярна, так как нагрузки излучателей неодинаковы. Для перехода к уравнению, описывающему возбуждение регулярной структуры, представим возбуждение решетки как возбуждение генераторами с ЭДС и МДС и волнами, отраженными от нагрузок парциальных излучателей.

Будем считать, что

(11)

Тогда парциальные излучатели с линиями передачи образуют регулярную структуру.

Введём обозначения

(12)

где – векторы напряжений и токов нагрузок электрических и магнитных парциальных излучателей соответственно. Представим (12) в виде суммы напряжений и токов падающих и отражённых волн в соответствующих линиях передачи

(13)

где верхние индексы +, - обозначают соответственно падающие и отражённые от нагрузок волны; – диагональные матрицы волновых сопротивлений и проводимостей линий передачи, связывающих нагрузки с электрическими и магнитными парциальными излучателями.