ГлавнаяКарта сайтаНапишите намПоиск по сайту
EDS-Soft
ElectroDynamic Systems Software ScientificTM
Radiolocation Systems ResearchTM



Antenna Array


Аттенюатор

Пассивное устройство, предназначенное для плавного или дискретного ослабления проходящего через него сигнала.

(из «Словаря терминов» нашего сайта)






Владимир Сергеевич Филиппов, профессор кафедры радиофизики, антенн и микроволновой техники МАИ (г. Москва), доктор технических наук.
1/ 234все страницы

Обобщенный метод последовательных отражений в теории конечных антенных решёток



Опубликовано: 21.02.2023
Оригинал: Изв. вузов MB и ССО СССР. Радиоэлектроника (Москва), 1991, №2, с.26...32
© В. С. Филиппов, 1991. Все права защищены.
© EDS–Soft, 2023. Все права защищены.


При решении внешних и внутренних задач электродинамики используется метод последовательных отражений (последовательных дифракций) [1, 2], обеспечивающий достаточную эффективность численных алгоритмов определения электродинамических характеристик сложных объектов.

Указанный метод в модифицированной форме может быть использован для определения характеристик конечных антенных решёток с учетом краевых эффектов и взаимодействия излучателей.

Будем считать, что отдельный излучатель решетки представляет совокупность металлических конструктивных элементов, расположенных над плоским или круговым цилиндрическим экраном, и отверстий в экране, связывающих излучатель с делителем мощности или фидерной линией, нагруженной на отражательный фазовращатель. В конструкцию излучающего полотна может входить диэлектрическая подложка и многослойное диэлектрическое покрытие в виде листа соответствующей формы, расположенного параллельно экрану.

В рамках метода наведённых ЭДС токи в излучателях определяются уравнением

(1)

где – матрицы собственных и взаимных сопротивлений, проводимостей и коэффициентов передачи, определённых относительно базисных функций в разложениях электрических и эквивалентных магнитных токов излучателей

(2)

в которых р, t – номер излучателя и конструктивного элемента в излучателе соответственно; – базисные функции в разложениях электрического и магнитного токов; – вектор коэффициентов в указанных выше разложениях; – вектор ЭДС и МДС, определённых относительно соответствующих базисных функций в разложениях (2) и выражающихся через электрическое и магнитное поле облучателя отражательной решетки или волн делителя мощности решетки проходного типа. Размерность базисных функций в (2) может быть выбрана так, что коэффициенты вектора будут иметь размерность силы тока и напряжения. Поэтому в дальнейшем эти коэффициенты будут называться токами и напряжениями излучателей. Будем считать, что конечная решетка образована одинаковыми эквидистантно расположенными излучателями.

Матрица собственных и взаимных проводимостей представляет сумму двух слагаемых

(3)

где – матрица внешних собственных и взаимных проводимостей; – матрица внутренних проводимостей, характеризующая излучение отверстий связи в линии передачи, связывающие излучатели с отражательными фазовращателями или делителем мощности. Коэффициенты матрицы представляют сумму ряда парциальных проводимостей

(4)

где – характеристическая проводимость q-й собственной волны линии передачи; – коэффициент отражения этой волны от нагрузки в плоскости отверстия связи; – коэффициент, учитывающий «взаимодействие» между базисными функциями t-го отверстия через линию передачи по q-й собственной волне.

Решение уравнения (1) известными методами встречает трудности при большом числе излучателей и наличии диэлектрических покрытий и подложек. Существенное упрощение достигается в том случае, если решение уравнения (1) удаётся выразить через решение задачи о возбуждении соответствующей регулярной структуры. Для этого дополним конечную решётку до бесконечной и подберём нагрузки дополнительных излучателей так, чтобы исключить при моделировании влияние этих излучателей на распределение тока в конечной решётке. Затем воспользуемся методом последовательных отражений. Согласно этому методу, токи в элементах бесконечной решетки представляются в виде суммы токов, возбуждаемых при последовательном отражении волн между входами излучателей и нагрузками (фазовращателями отражательных решёток или делителем мощности решёток проходного типа, а также нагрузками излучателей, дополняющих конечную решётку до бесконечной). На каждом отражении необходимо решать хорошо изученную задачу о возбуждении регулярной излучающей структуры.

Как будет показано ниже, модели нагрузок излучателей конечной антенной решетки и дополнительных излучателей отличаются от обычных моделей физических нагрузок. Поэтому излагаемый ниже метод может быть назван обобщённым методом последовательных отражений.


1/ 234все страницы

Использованная литература

1. Хёнл X., Мауэ А., Вестпфаль К. Теория дифракции. – М.: Мир, 1964.
2. Кудин В.П., Луханин И.И., Ушаков Ю.С. Анализ отражательной ФАР модульного построения. // Радиоэлектроника. – 1989, №2, с. 78...80.

Статьи за 2023 год

Все статьи

RefereesHelp Race 1.5.7

RefereesHelp Race™ является профессиональным решением по учету данных о проведении соревнований по бегу, плаванию или лыжным гонкам.


Подписка



Изменение параметров подписки


 




 
 
EDS-Soft

© 2002-2024 | EDS-Soft
Контакты | Правовая информация | Поиск | Карта сайта

© дизайн сайта | Андрей Азаров