ГлавнаяКарта сайтаНапишите намПоиск по сайту
EDS-Soft
ElectroDynamic Systems Software ScientificTM
Radiolocation Systems ResearchTM



Antenna Array


Дальняя зона антенны

Зона, расположенная на расстоянии более ста длин волны, на которой работает антенна.

(из «Словаря терминов» нашего сайта)






Владимир Сергеевич Филиппов, профессор кафедры радиофизики, антенн и микроволновой техники МАИ (г. Москва), доктор технических наук.
1/ 2/ 34все страницы

Обобщенный метод последовательных отражений в теории конечных антенных решёток



Опубликовано: 21.02.2023
Оригинал: Изв. вузов MB и ССО СССР. Радиоэлектроника (Москва), 1991, №2, с.26...32
© В. С. Филиппов, 1991. Все права защищены.
© EDS–Soft, 2023. Все права защищены.


Представим матрицу уравнений (1) в виде формальной суммы

(5)

где матрица определяется выражением (4). Матрица - диагональная; коэффициенты этой матрицы определим выражением

(6)

где

(7)

фактически имеем

(8)

Однако теперь каждое распределение электрического тока, соответствующее базисным функциям в разложениях (2), рассматривается как излучатель, соединённый с нагрузкой линией передачи, имеющей волновое сопротивление . Коэффициенты отражения нагрузок определяются выражением (7). Такими нагрузками будут, очевидно, короткозамыкатели, поскольку длина линий передачи, связывающих эти нагрузки с излучателями, должна быть равна нулю.

Распределения магнитного тока в (2) также можно рассматривать как излучатели, нагруженные на многополюсник с матрицей проводимостей . Будем считать, что излучатели и многополюсник связаны между собой линиями нулевой длины с волновыми проводимостями .

Указанные выше распределения электрического и магнитного тока в дальнейшем будут называть электрическими и магнитными парциальными излучателями или просто парциальными излучателями.

Заменим в уравнении (1) исходную матрицу матрицей бесконечной эквидистантной решетки. С учетом (5) уравнение (1) можно представить в виде

(9)

Координаты вектора в правой части (9), соответствующие излучателям, дополняющим конечную решётку до бесконечной, равны нулю.

Уравнения (1) и (9) эквивалентны, если для дополнительных излучателей в (4), (6) положить

(10)

Из (9) следует, при выполнении условий (10) токи и напряжения дополнительных излучателей равны нулю и, следовательно, эти излучатели фактически отсутствуют.

Уравнение (9) описывает возбуждение бесконечной решетки, но эта решетка нерегулярна, так как нагрузки излучателей неодинаковы. Для перехода к уравнению, описывающему возбуждение регулярной структуры, представим возбуждение решетки как возбуждение генераторами с ЭДС и МДС и волнами, отраженными от нагрузок парциальных излучателей.

Будем считать, что

(11)

Тогда парциальные излучатели с линиями передачи образуют регулярную структуру.

Введём обозначения

(12)

где – векторы напряжений и токов нагрузок электрических и магнитных парциальных излучателей соответственно. Представим (12) в виде суммы напряжений и токов падающих и отражённых волн в соответствующих линиях передачи

(13)

где верхние индексы +, - обозначают соответственно падающие и отражённые от нагрузок волны; – диагональные матрицы волновых сопротивлений и проводимостей линий передачи, связывающих нагрузки с электрическими и магнитными парциальными излучателями.


1/ 2/ 34все страницы

Использованная литература

1. Хёнл X., Мауэ А., Вестпфаль К. Теория дифракции. – М.: Мир, 1964.
2. Кудин В.П., Луханин И.И., Ушаков Ю.С. Анализ отражательной ФАР модульного построения. // Радиоэлектроника. – 1989, №2, с. 78...80.

Статьи за 2023 год

Все статьи

GuidesArray Coaxial 0.1.2

GuidesArray Coaxial™ используется инженерами для проектирования и исследования характеристик плоских периодических фазированных антенных решеток коаксиальных волноводов.


Подписка



Изменение параметров подписки


 




 
 
EDS-Soft

© 2002-2024 | EDS-Soft
Контакты | Правовая информация | Поиск | Карта сайта

© дизайн сайта | Андрей Азаров