Используя очевидные соотношения

(14)

представим выражение (13) в виде

(15)

В результате уравнение (9) принимает вид

(16)

Согласно (16), токи и напряжения излучателей возбуждаются генераторами ЭДС и МДС , а также волнами линий передачи , отраженными от нагрузок парциальных излучателей. Амплитуды волн, отражён-ных от нагрузок, выразим через ток и напряжение падающих волн

(17)

где коэффициенты диагональной матрицы определяются выражениями (7), (10),

В результате уравнение (16) принимает вид

(18)

где

(19)

Уравнение (18) решается итерационным методом. На начальном шаге итерационной процедуры искомое решение представляется в виде суммы двух слагаемых , являющихся решениями уравнений

(20а) (20б)

и решается уравнение (20а). На K-м шаге поправка к найденному на предыдущем шаге приближенному решению представляется в виде суммы , слагаемые которой представляют решение уравнений

(21а)

(21б)

и решается уравнение (21a). Решение исходного уравнения представляет собой сумму ряда

(22)

Правая часть уравнения (21а) представляет вектор удвоенных амплитуд волн, отразившихся от нагрузок парциальных излучателей на предыдущем шаге итерационной процедуры. Таким образом, алгоритм (20)...(22) действительно описывает процесс последовательных отражений волн между входами излучателей и нагрузками.

Итерационная процедура (20)...(22) сходится, так как модули коэффициентов отражения на выходах парциальных излучателей меньше единицы из-за излучения и потерь в конструктивных элементах.

При численной реализации итерационной процедуры уравнения (20а), (21а) решаются методом преобразования Фурье. После применения дискретного преобразования Фурье (ДПФ) к (20а), (21а) получаем

(23)

где тильдой отмечены дискретные преобразования Фурье (ДПФ) соответствующих величии. Переход к решениям уравнений (20а), (21а) осуществляется путём применения обратного дискретного преобразования Фурье

(24)

где – оператор обратного дискретного преобразования Фурье.