Далее опишем способ представления электрических токов на лентах АР. В качестве базисных функций были использованы экспоненциально изменяющиеся вдоль лент и имеющие особенности на краях ленты функции. Параметры экспоненты, описывающей изменение тока вдоль ленты, соответствуют параметрам возбуждения. Особенность тока на краях ленты имеет степень 
. Запишем выражения для базисных функций тока:
— для лент, параллельных оси X:
 |
(4) |
— для лент, параллельных оси Y:
 |
(5) |
Решение задачи дифракции в нашей постановке состоит в определении амплитуд базисных функций тока и, затем, в определении рассеянного поля. Для определения амплитуд базисных функций тока воспользуемся уравнением баланса мощности, которое в нашем случае можно записать следующим образом:
 |
(6) |
где 
, S — поверхность, охватывающая элементы с неизвестными токами; Pr — мощность на входе приемных модулей. Используя «приближение тонкой пластины» [1], преобразуем (6) к следующему виду
 |
(7) |
Для определения 
воспользуемся представлением тензорной функции Грина пространственного волновода с плоскослоистым диэлектрическим заполнением. Выполняя интегрирование (7), получаем квадратичную форму, от которой затем переходим к системе линейных алгебраических уравнений относительно амплитуд базисных функций токов
 |
(8) |
где Zij — взаимное сопротивление базисных функций с номерами i и j.
Будем про базисную функцию тока, параллельного оси X, говорить, что она «принадлежит классу Х», а про базисную функцию тока, параллельного оси Y, что она «принадлежит классу Y». Для взаимных сопротивлений Zij справедливы следующие выражения:
 |
(9а) |
 |
(9б) |
 |
(9в) |
 |
(9г) |
где
