ГлавнаяКарта сайтаНапишите намПоиск по сайту
EDS-Soft
ElectroDynamic Systems Software ScientificTM
Radiolocation Systems ResearchTM






Диаграмма направленности

Зависимость амплитуды вектора напряженности поля антенны в дальней зоне от угловых координат точки наблюдения P, то есть …

(из «Словаря терминов» нашего сайта)






Владимир Сергеевич Филиппов, профессор кафедры радиофизики, антенн и микроволновой техники МАИ (г. Москва), доктор технических наук.


Игорь Владимирович Сутягин, доцент кафедры радиофизики, антенн и микроволновой техники МАИ (г. Москва), кандидат технических наук.
12/ 3/ 4все страницы

Сверхширокополосная ленточная антенная решетка с широкоугольным сканированием



Опубликовано: 17.11.2007
Оригинал: Радиотехника (Москва), 1995, №7...8, с.49...53
© В. С. Филиппов, И. В. Сутягин, 1995. Все права защищены.
© EDS–Soft, 2007. Все права защищены.


При расчете собственного сопротивления базисной функции необходимо учесть входное сопротивление соответствующего приемного модуля

(10а)

(10б)

Элементы столбца свободных членов в (8) определяются полем падающей волны и вычисляются следующим образом:

— стороннее поле: Н-волна (Е-поляризация)

(11)

— стороннее поле: E-волна (H-поляризация)

(12)

Где Fip определяется следующим образом:

(13)

Решение системы (8) определяет для заданного возбуждения амплитуды базисных функций токов. При расчете рассеянного поля учитывается деполяризация падающей Е или Н-волны. Для этого рассматривается возбуждение структуры совокупностью двух плоских однородных волн, одна из которых является волной типа Е, а вторая Н-волной. Пусть обе волны распространяются в отрицательном направлении оси Z по углами θ и φ, а модуль вектора напряженности электрического поля каждой из волн равен 1. Тогда поперечные компоненты векторов этих волн определяются выражениями (1) и (2). Решая задачу дифракции отдельно для каждого типа волн получим значения поперечных компонент отраженного поля в дальней зоне

(14)

В каждом из этих двух случаев полное отраженное поле будет связано с падающей волной следующими соотношениями:

(15)

где S — матрица рассеяния, характеризующая отражательные свойства структуры. Поскольку после решения задачи дифракции левые части выражений (15) известны, их можно рассматривать как уравнения относительно элементов матрицы S

(16)

Обратив матрицу в системе (16) получим следующие выражения для элементов матрицы [S]:

(17)

12/ 3/ 4все страницы

Использованная литература

1. Филиппов B.C. // Антенны // Под ред. Воскресенского Д.И.— М.: Радио и связь, 1985. вып.32, с.17.

Статьи за 2007 год

Все статьи

GuidesArray Circular 0.1.4

GuidesArray Circular™ осуществляет электродинамическое моделирование плоских фазированных антенных решеток круглых волноводов с помощью метода моментов.


Подписка



Изменение параметров подписки


 




 
 
EDS-Soft

© 2002-2024 | EDS-Soft
Контакты | Правовая информация | Поиск | Карта сайта

© дизайн сайта | Андрей Азаров